“單發(fā)單收”的測量方法^［16］是為了解決上述問題而提出來的。其理論依據(jù)是物理光學(xué)（P.O.）近似，基于此理論，散射體某個方向的后向散射總場僅僅與該方向散射場的波譜有關(guān)，其他方向散射場的波譜對該方向散射總場的貢獻(xiàn)為零。此理論的建立為散射近場測量實用目標(biāo)（如飛機(jī)的縮比模型）奠定了良好的基礎(chǔ)，使散射近場測量真正走向了實用化。實驗結(jié)果表明，該方法對飛機(jī)縮比模型散射方向圖的測量曲線與遠(yuǎn)場法及緊縮場法的測量結(jié)果完全吻合^［17］，但該方法的嚴(yán)格理論證明還未完成。

（4）掃描面截斷誤差的影響

掃描面截斷誤差對測量結(jié)果的影響是學(xué)者們一直關(guān)注的一個問題。在散射近場測量中，目標(biāo)將入射場向各個方向散射，這時，掃描面的截斷誤差使后向空間散射方向圖的可信域變成了一個比90°小得多的錐形角域。典型目標(biāo)掃描面截斷誤差對后向空間散射方向圖可信域分析的理論公式已經(jīng)給出，并進(jìn)行了實驗驗證，驗證結(jié)果與理論分析結(jié)果非常吻合^［18］。

（5）其他誤差分析

輻射近場測量所有的誤差源在散射測量中依然存在，除掃描面截斷誤差有定量的分析之外，其他方面的誤差分析只做了簡單的探討，并未給出定量的計算公式。

2.3、平面散射近場測量的可信域

平面散射近場測量后向空間散射方向圖的可信域［18］如下：

（1）平板

若平板的幾何尺寸為2a×2b，平面波垂直入射，可信域θ為
-arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1／3］≤θ≤
arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1/3］，（2）

式中B=A+a，k=2π／λ，g（x）=x sin θ-［d2+（x+a）2］1／2-π/（4k），且A為一維掃描面的邊界點；a為被測目標(biāo)長度的邊界點；g″（A）為g（x）的二階導(dǎo)數(shù)在掃描面邊界點的值；k為傳播常數(shù)；λ為波長；d為取樣面與目標(biāo)的距離；θ為遠(yuǎn)區(qū)散射場觀察點位置矢量與掃描面法線的夾角。

（2）圓柱

對于底半徑為a，高度為L的圓柱體，當(dāng)平面波垂直入射時，其可信域θ可用下式來估計
sin θ1≤A/C1/2+2 A a d′/C5/2-3×（2/k）1／2│ g″（A）│　（3）

sin θ2≤A/D1／2-3×（2/k）1／2［A2/D3/2-1/D3/2］　（4）

取θ=min{θ1，θ2}，則可信域的角域為（-θ，θ）。式中C=A2+d′2；d′=d+a；D=A2+d2+L2。

前述兩種可信域的估算公式都是在平面波垂直入射條件下得出的。由估算公式可以看出，掃描面A越大，則可信域θ也隨之增大，與截斷電平關(guān)系不大。

當(dāng)平面波以α角斜入射時，只要將式（2）～（4）中的k用k cos α代換，sin θ用sin θ-sin α代換，估算公式仍然成立。在這種情況下，可信域的上限空間要變小，α＞0，可信域向θ方向移動，α＜0，可信域向-θ方向移動。

2.4、平面散射近場測量尚未解決的問題

（1）平面散射近場的誤差分析與模擬

平面散射近場的誤差分析與模擬只進(jìn)行了很少一部分工作，并未見到各項誤差對測量數(shù)據(jù)影響上界的報道。

（2）單發(fā)單收測量方法的嚴(yán)格理論證明

單發(fā)單收測量方法在實驗中證明是可信的，但該方法的理論機(jī)理還須進(jìn)一步研究。

（3）其他掃描方式（柱面、球面）的理論探討。

-arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1／3］≤θ≤
arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1/3］，（2）式中B=A+a，k=2π／λ，g（x）=x sin θ-［d2+（x+a）2］1／2-π/（4k），且A為一維掃描面的邊界點；a為被測目標(biāo)長度的邊界點；g″（A）為g（x）的二階導(dǎo)數(shù)在掃描面邊界點的值；k為傳播常數(shù)；λ為波長；d為取樣面與目標(biāo)的距離；θ為遠(yuǎn)區(qū)散射場觀察點位置矢量與掃描面法線的夾角。

（2）圓柱
對于底半徑為a，高度為L的圓柱體，當(dāng)平面波垂直入射時，其可信域θ可用下式來估計
sin θ1≤A/C1/2+2 A a d′/C5/2-3×（2/k）1／2│ g″（A）│　，（3）sin θ2≤A/D1／2-3×（2/k）1／2［A2/D3/2-1/D3/2］　。（4）取θ=min{θ1，θ2}，則可信域的角域為（-θ，θ）。式中C=A2+d′2；d′=d+a；D=A2+d2+L2。

前述兩種可信域的估算公式都是在平面波垂直入射條件下得出的。由估算公式可以看出，掃描面A越大，則可信域θ也隨之增大，與截斷電平關(guān)系不大。

當(dāng)平面波以α角斜入射時，只要將式（2）～（4）中的k用k cos α代換，sin θ用sin θ-sin α代換，估算公式仍然成立。在這種情況下，可信域的上限空間要變小，α＞0，可信域向θ方向移動，α＜0，可信域向-θ方向移動。

2.4、平面散射近場測量尚未解決的問題

（1）平面散射近場的誤差分析與模擬

平面散射近場的誤差分析與模擬只進(jìn)行了很少一部分工作，并未見到各項誤差對測量數(shù)據(jù)影響上界的報道。

（2）單發(fā)單收測量方法的嚴(yán)格理論證明

單發(fā)單收測量方法在實驗中證明是可信的，但該方法的理論機(jī)理還須進(jìn)一步研究。

（3）其他掃描方式（柱面、球面）的理論探討。