（4）掃描面截斷誤差的影響
掃描面截斷誤差對測量結果的影響是學者們一直關注的一個問題。在散射近場測量中，目標將入射場向各個方向散射，這時，掃描面的截斷誤差使后向空間散射方向圖的可信域變成了一個比90°小得多的錐形角域。典型目標掃描面截斷誤差對后向空間散射方向圖可信域分析的理論公式已經給出，并進行了實驗驗證，驗證結果與理論分析結果非常吻合［18］。
（5）其他誤差分析
輻射近場測量所有的誤差源在散射測量中依然存在，除掃描面截斷誤差有定量的分析之外，其他方面的誤差分析只做了簡單的探討，并未給出定量的計算公式。
2.3、平面散射近場測量的可信域
平面散射近場測量后向空間散射方向圖的可信域［18］如下：
（1）平板
若平板的幾何尺寸為2a×2b，平面波垂直入射，可信域θ為
-arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1／3］≤θ≤
arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1/3］，（2）
式中B=A+a，k=2π／λ，g（x）=x sin θ-［d2+（x+a）2］1／2-π/（4k），且A為一維掃描面的邊界點；a為被測目標長度的邊界點；g″（A）為g（x）的二階導數在掃描面邊界點的值；k為傳播常數；λ為波長；d為取樣面與目標的距離；θ為遠區散射場觀察點位置矢量與掃描面法線的夾角。
（2）圓柱
對于底半徑為a，高度為L的圓柱體，當平面波垂直入射時，其可信域θ可用下式來估計
sin θ1≤A/C1/2+2 A a d′/C5/2-3×（2/k）1／2│ g″（A）│ （3）
sin θ2≤A/D1／2-3×（2/k）1／2［A2/D3/2-1/D3/2］ （4）
取θ=min{θ1，θ2}，則可信域的角域為（-θ，θ）。式中C=A2+d′2；d′=d+a；D=A2+d2+L2。
前述兩種可信域的估算公式都是在平面波垂直入射條件下得出的。由估算公式可以看出，掃描面A越大，則可信域θ也隨之增大，與截斷電平關系不大。
當平面波以α角斜入射時，只要將式（2）～（4）中的k用k cos α代換，sin θ用sin θ-sin α代換，估算公式仍然成立。在這種情況下，可信域的上限空間要變小，α＞0，可信域向θ方向移動，α＜0，可信域向-θ方向移動。
2.4、平面散射近場測量尚未解決的問題
（1）平面散射近場的誤差分析與模擬
平面散射近場的誤差分析與模擬只進行了很少一部分工作，并未見到各項誤差對測量數據影響上界的報道。
（2）單發單收測量方法的嚴格理論證明
單發單收測量方法在實驗中證明是可信的，但該方法的理論機理還須進一步研究。
（3）其他掃描方式（柱面、球面）的理論探討。
-arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1／3］≤θ≤
arcsin［（B/（d2+B2）1／2-（2 g″（A）/k）1/3］，（2）式中B=A+a，k=2π／λ，g（x）=x sin θ-［d2+（x+a）2］1／2-π/（4k），且A為一維掃描面的邊界點；a為被測目標長度的邊界點；g″（A）為g（x）的二階導數在掃描面邊界點的值；k為傳播常數；λ為波長；d為取樣面與目標的距離；θ為遠區散射場觀察點位置矢量與掃描面法線的夾角。
（2）圓柱
對于底半徑為a，高度為L的圓柱體，當平面波垂直入射時，其可信域θ可用下式來估計
sin θ1≤A/C1/2+2 A a d′/C5/2-3×（2/k）1／2│ g″（A）│ ，（3）sin θ2≤A/D1／2-3×（2/k）1／2［A2/D3/2-1/D3/2］ 。（4）取θ=min{θ1，θ2}，則可信域的角域為（-θ，θ）。式中C=A2+d′2；d′=d+a；D=A2+d2+L2。
前述兩種可信域的估算公式都是在平面波垂直入射條件下得出的。由估算公式可以看出，掃描面A越大，則可信域θ也隨之增大，與截斷電平關系不大。
當平面波以α角斜入射時，只要將式（2）～（4）中的k用k cos α代換，sin θ用sin θ-sin α代換，估算公式仍然成立。在這種情況下，可信域的上限空間要變小，α＞0，可信域向θ方向移動，α＜0，可信域向-θ方向移動。
2.4、平面散射近場測量尚未解決的問題
（1）平面散射近場的誤差分析與模擬
平面散射近場的誤差分析與模擬只進行了很少一部分工作，并未見到各項誤差對測量數據影響上界的報道。
（2）單發單收測量方法的嚴格理論證明
單發單收測量方法在實驗中證明是可信的，但該方法的理論機理還須進一步研究。
（3）其他掃描方式（柱面、球面）的理論探討。
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